K. Schwarzschild: Bruch des Lichts auf hleine Kugeln etc. 335 
und damit: 
D 9 27.5 10~ 4 V 
S ~ ¥ ' 2L5 a s 
= 0.75 10~ 4 — , 
as 
wobei immer noch a in cm zu messen ist. Zieht man es vor, 
a in Tausendstel mm (/t) zu messen, so gilt: 
V 
0.75—. 
as 
Wir wollen zunächst den Normalfall betrachten, dass die 
ganze Sonnenstrahlung aus Wellen der Länge 0.6 ju bestehe, 
wie sie der hellsten Stelle des Spektrums entsprechen, und das 
spezifische Gewicht s gleich 1 sei, und wollen das diesem Fall 
entsprechende Verhältnis von Druck zu Schwere mit W 0 be- 
zeichnen. 
Dann ist : 
D V 
w °=s = K- 98 > 
Die Werte des Verhältnisses TV 0 , welche aus Formel (98) 
hervorgehen, sind in Fig. 2 graphisch dargestellt. Für grössere 
Werte von a, als die Figur giebt, kann man einfach F=1 und: 
setzen. Aus dieser Formel und der Figur entnimmt man 
folgendes: Im Normalfall wird der Druck des Lichts 
gleich der Schwerkraft, sobald der Kugeldurchmesser 
bis auf 2.5 A = 1.5 /x herabsinkt. Bei weiterer Verklei- 
nerung der Kugel wächst der Druck über die Schwer- 
kraft hinaus, bis er sie bei einem Kugeldurchmesser 
von 0.3 X = 0.18 fi um das 18-fache übertrifft. Von die- 
sem Maximalwert sinkt er schnell wieder ab und wird 
bereits für den Kugeldurchmesser 0.12 X = 0.07 [i wieder 
der Schwerkraft gleich, um sich sodann rasch der 
Null zu nähern. 
„Ein Ueberwiegen des Drucks der Strahlung über 
die Schwerkraft findet also nur für gewisse zwischen 
