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Sitzung der math.-phys. Classe vom 6. Juli 1901. 
verhältnismässig engen Grenzen liegende Kugelgrössen 
(0.07 — 1.5 /z) statt, innerhalb dieses Bereichs wächst 
aber der Druck bis auf das 18 -fache der Schwer- 
kraft an.“ 
Bei der practischen Anwendung des vorstehenden Ergeb- 
nisses hat man vor allem zu berücksichtigen, dass die Strah- 
lung der Sonne in Wirklichkeit nicht auf die Wellenlänge 
0.6 konzentriert, sondern über alle möglichen Wellenlängen 
verteilt ist. Setzt man die Intensität der Sonnenstrahlung 
zwischen den Wellenlängen l und / -f- d l gleich E J (A) d J., 
wobei : 
fj'(/)dl = l 99) 
o 
sein muss, damit der richtige Betrag der Gesamtenergie heraus- 
kommt, so hat man strenge den Druck zu berechnen nach der 
Formel : 
D = na 1 E § J (/) Vdl 
o 
und erhält für das Verhältnis von Druck zu Schwerkraft: 
D 
S 
M J(X)rdx - 
100 ) 
Die genauere Kenntnis der Funktion J (A), der Intensität 
der Sonnenstrahlung für die verschiedenen Wellenlängen vor 
ihrer Absorption durch die irdische Atmosphäre, ist noch ein 
Desideratum. Um einen beiläufigen Anhalt zu gewinnen, setze 
ich für J (/) die nach Wien für den vollkommenen Radiator 
geltende Formel an: 
/(/) = 
1 
3o;. m 
101 ) 
wobei der willkürliche Faktor, mit dem J (/) im allgemeinen 
multipliziert ist, gleich so bestimmt ist, dass die Gleichung (99) 
erfüllt wird, und wobei für l m die Wellenlänge maximaler In- 
tensität, also bei der Sonne 0.6 einzusetzen ist. Die Mes- 
