R. Emden: Beiträge zur Sonnentheorie. 
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Innerhalb einer homogenen Schicht gilt also die Beziehung: 
I. r+ » n = -^ + 0 . 
Wir betrachten nun zwei aneinander grenzende Schichten 
1 und 2 und unterscheiden danach Q l C\ von & 2 ü 2 C 2 . 
Damit eine Diskontinuitätsfläche bestehen kann, muss zu 
beiden Seiten derselben der Druck, und somit auch ti, den- 
selben Werth haben. An jeder Stelle der Grenzfläche muss 
also sein: 
7l i 7l 2 = 0 , 
wobei längs derselben tx 5 und n 2 variiren und an der Ober- 
fläche der Gaskugel die Werthe n x = n 2 = 0 annehmen. 
Wir erhalten demnach als Gleichung der Meridiankurve 
der Diskontinuitätsfläche (Berührungsflächen zweier homogenen 
Schichten), ausgedrückt durch r und R : 
II. 
9i 
^ ^ » 2 ■ 
Die Tangentenrichtung dieser Meridiankurve ergiebt sich 
durch Differenziren nach r und R zu: 
dV JT) dr (Q\V 2 —niA\ 
dR r 3 \ , d' 2 — ) 
oder : 
TTT ( ^2 — ^1 \ 
dB dR \Q\&z — Ql& 
Der Differentialciuotient hat also stets dasselbe Vorzeichen 
# 2 — & 
TV 1 p 
Q\ü 2 — Q\^ 
Verschwindet dieser Ausdruck, was für & 2 = d 1 , ü 1 — ü 2 
der Fall ist, so geht die Meridiankurve über in eine Parallele 
zur Sonnenachse. 
Die Trennungsfläche von Schichten, die bei glei- 
chem Wärmegehalt verschiedenes Ilotationsmoinent 
besitzen, sind in diesem Specialfalle K reis-Cylinder- 
