348 Sitzung der math.-phys. Classe vom 6. Juli 1001. 
flächen, parallel und zentrisch zur Sonnenachse ge- 
legen. 1 ) 
Um im allgemeineren Falle weiteren Einblick in die Formen 
dieser Flächen und die Lagerung der Schichten 1 und 2 zu 
erhalten, benützen wir das von Helmholtz bei Behandlung der 
Diskontinuitätsflächen der Atmosphäre angewendete Verfahren. 
Die Gleichung der Trennungsfläche lautet — tz 2 = 0 und 
für jede Richtung s innerhalb der Trennungsfläche ist deshalb 
a Qi — ” 8 ) _ Q 
3 S 
Ertheilen wir der Fläche einer Stelle eine kleine Defor- 
mation, so werden n 1 und jt 2 sich ändern, und ebenfalls ji 1 — 
falls das Gleichgewicht der Fläche nicht zufällig indifferent ist. 
Entfernen wir uns auf der Fläche auf der Normalen um die 
3 ( 71 TT ) 
kleine Strecke 3 n. so kann der Quotient ~r — positiv 
3 n 
oder negativ sein, und dasselbe Vorzeichen hat bei stetiger 
Druckvertheilung auf jeder Seite der Fläche auch der Quotient 
3 fji JT 
— — , wobei 3 h in beliebiger Richtung zurückgelegt wird. 
Ist der Differentialquotient positiv, so wird bei dieser Defor- 
mation nach dieser Seite hin ein Ueberdruck entstehen, der die 
Fläche wieder zurückdrängt; das Gleichgewicht der Fläche ist 
dann stabil. Wäre der Differentialquotient negativ, so würde 
die auftretende Druckdifferenz die Deformation vergrössern und 
das Gleichgewicht wäre labil. Zur Entscheidung des Gleich- 
gewichts genügt es, den Differentialquotienten nach den beiden 
Richtungen d r und d R zu bilden und zu sehen, in welche 
Schicht bei stabilem Gleichgewicht d r oder d R hineinragt. 
3 Qr, — .t 2 ) 
Wir bilden erst — - 
3 R 
bei konstantem r , d. h. wir 
gehen parallel zur Sonnenachse nach aussen. Gleichung I. liefert: 
7 ) 
3 (j 
.) 
3 R 
3FG 
3 R V# 2 
!) Vergl. E. J. Wilczynski: Hydrodynamische Untersuchungen mit 
Anwendungen auf die Theorie der Sonnenrotation. Inauguraldissertation, 
Berlin 1897, pag. 8. 
