432 Sitzung der math.-phys. Classe vom 7. Dezember 1901. 
7 ) 
dV 
dv 
V r 
^ ' o 'o 
32 (r 0 + £ ) s 
1 Crr n 3 f cos M 
4:71 V J 9X\ ^ 
Q* 
j R cos (r v)\ 
r 0 r 2 J 
(7 (U 
dV d 
dv dX 
QP 
R 
da > , 
wenn Y 0 den kleinsten Wert von r — V auf dem durch RA' 
dargestellten Teile der Kugelfläche darstellt. Von der Fläche 
QN ist in der zweiten Zeile nur der zwischen dem Pole A 
und dem Breitenkreise N gelegene Teil zu berücksichtigen. 1 ) 
Wir wollen zeigen, dass wir die dritte Zeile 
= (endliche Konstante) 
d_V 
d V 
machen können, wo E x durch Verkleinerung von e unter jeden 
beliebigen Kleinheitsgrad herabgedrückt werden kann. Es folgt 
dV . . 
dies leicht, da — an co eindeutig und stetig ist, ferner bei 
3 v 
genügend kleinem e: 
cos (r 
r' % 
wo q die Entfernung d io —> p und a eine endliche Grösse vor- 
stellt, unter Berücksichtigung des Satzes IV a S. 33 meines 
Lehrbuches der Potentialtheorie I und der Bemerkung, dass 
das Integral : 
Qp 
durch Verkleinerung von e unter jeden Kleinheitsgrad herab- 
gedrückt werden kann (da q < endl. Konst, r ). 
3/1 R 1 \ cos (r v) 
3 x V r r n r ) r l 
b Bei überall konvexen Flächen fällt also die zweite Zeile fort. 
