A. Korn: Lösung des Problems der magnetischen Induktion. 439 
Mit Hilfe der ersten Gleichung 10) können wir zeigen, 
dass wir zur Bestimmung der Cj die Lösung U des Pro- 
blems 10) gar nicht zu kennen brauchen. Es ist nach der 
ersten Gleichung 10): 
3f7 “ = (l + 
S» ’lr T \dr ^ dv J 
somit : 
„ h — 1 CrrdVja , lj — 1 f . dU a , 
Cj = i Z7— ^ d (0 = — cZ co , 
J Aj- -f- 1 J a v -p l J J a v 
, nL-i aC,- , , L-i p , [d<P a , a<z>A , 
= — (1 + 4 71^:) * , - 1 C) -j- — 
Aj -j- 1 
■j + 1 
a v dv 1 
oder: 
Cj = 
h 4~ i + (1 + ^ 
•i -l 4. **L*\da> 
4 - 4 „ x ) (Xj - 1 ) J 1 ^ 3 v + a v J a ' 
2 IV*" 
a v 
d co, 
oder schliesslich: 
16) Cj 1 ) = - r 
'V 
ra0< 
, — l) J av 
n y ~) (%— 1) 
( [>j d co. 
Wir können somit die Lösung () des Problemes 
der magnetischen Induktion allgemein innerhalb des 
Innenraumes und Aussenraumes von co in der Form 
darstellen: 
17) 
Q = - * + + C, + C 2 0 2 + . 
9 für j = 1, 2 . . .; während nach w r ie vor: 
16 ') 
_ J f a 0 « 
0 4;rJ 3v 
