F. Lindemann: Zur Theorie der Spectrallinien. 
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erfüllt sein. Besonders ausgezeichnet ist der Fall, wo wieder 
die Begingungen (14) und (15) gleichzeitig erfüllt sind, und 
wo in Folge dessen auch die Gleichung (21) Gültigkeit hat. 
Dann bleibt jeder Punkt der Oberfläche in absoluter Buhe. 
Die Schwingung im Innern der Kugel ist dann aber, da q von 
Null verschieden ist, auch von $ abhängig. 
Besonders einfach ist der Fall q — 0; dann wird 
( 22 ) 
( nr ) 
sin nr 
nr 
Soll jetzt der Druck gleich Null sein, so ergibt sich die 
Gleichung (vgl. Flenne b erg a. a. 0.) 
fc)Q\ 2 — n'q" 1 
(23) cotang no — . 
ö " 2 ng 
Soll aber die Oberfläche in Ruhe bleiben, so muss 
(23 a) tang nq = nq 
werden; also wieder zwei transscendente Gleichungen für n. 
Die Wurzeln n 0 , n x , n 2 , .... nähern sich bezw. den geraden 
7t 
und ungeraden Vielfachen von . 
2 p 
§ 4. Wirkung einer schwingenden Kugel auf den 
Lichtäther. 
Wegen der in der Elasticitäts-Theorie des Lichtes voraus- 
gesetzten Incompressibilität des Aethers können am Lichtäther 
nur transversale Wellen existiren. Die allgemeinste Schwingung 
ch ungen 
( 24 ) 
daher 
nach (1) 
und 
(4) 
durch 
die < 
3Fj 
dW x 
z 
2V X 
y 
dW x 
ds 
dy 
r 
dr 
r 
dr 
dW x 
d U 1 
X 
dW x 
z 
dU x 
dX 
dz 
r 
dr 
r 
dr 
dV x 
y 
3 U x 
X 
dV x 
dy 
dX 
r 
3 Y 
r 
dr 
