450 Sitzung der math.-pkys. Classe vom 7. Dezember 1901. 
dargestellt, wo U 1 , V 1 W x der Differentialgleichung 
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genügen. Sollen sich die Schwingungen der Kugel nach aussen 
in den Lichtäther fortsetzen, so haben wir den letztem als 
einen Raum zu behandeln, der im Endlichen durch die Kugel- 
fläche r = q begrenzt wird. Die Functionen U l , F, , W 1 
werden daher genau wie vorhin bestimmt; nur die Constanten 
sind andere. Es ist z. B. 
Ui — s u {cosin n 1 ö, t [ E mnq cos m y> + E m „ q sin myi] 
m n q 
+ sin n x o x t [F mnq cos mxp -\- F' mnq sin m yi ] } 
Uq\ i (n x r) p,l (cos d). 
Die Function ist hierbei als Integral der Differential- 
gleichung 
(-) 
n\ 
2 ( 5 + 1 ) 
B = 0 
definirt; und zwar ist dasjenige partikuläre Integral zu wählen, 
welches den von innen nach aussen sich ausbreitenden Wellen 
entspricht, nicht dasjenige, welches unendlich ferne Erregungs- 
Centren voraussetzen würde. 
Soll auch hier völlige Symmetrie herrschen, d. h. TJ X nur 
von r abhängen, so muss wieder q = 0 und m = 0 genommen 
werden; und wir erhalten 
(27) £7j = Xj [E n cosin (n 1 a 1 1) + F„ sin ( n x a x £)] jR ( ’ ) (nr), 
wo 
s‘"(»e) = 
Nun ist 
A sin n x o fl- E cosin w, g 
n \ 6 
2 sin n x r cosin n 1 a l t = sin n x (r a x t ) + sin n x (r — a x t ), 
2 sin n x r sin n 1 a 1 t = cosin n x (r — a x t ) — cosin n x (r a x t ), 
2 cosin n x r cosin n x a x t = cosin n x ( r — a x t ) -j- cosin n x (r + a x t ), 
2 cosin n x r sin n x a x t = sin n x (r -\- a x t) — sin n x (r — a x t)- 
