454 Sitzung der math.-phys. Classe vom 7. Dezember 1901. 
kommen die Formeln nicht in Betracht, da sich die Licht- 
schwingung zurZeit t noch nicht über die Stelle r — flj t = 0 
hinaus fortgesetzt hat. 
Für grosse Werthe von n x , d. h. für kleine Schwingungs- 
dauern und Wellenlängen (wie sie beim Lichte auftreten), 
reducirt sich die Gleichung (34) auf 
taug (n q) = 
Eine Wurzel ist rein imaginär; bezeichnen wir sie mit 
+ /?£, so wird 
(34 b) n Q — idLßi 9 71 •> 
wo cj eine ganze Zahl bezeichnet. Der reelle Theil der Wurzeln 
von (34) nähert sich also mit wachsender Grösse den ganzen 
Vielfachen von ji, der imaginäre Theil einer gewissen end- 
lichen Grenze. 
Zweiter Fall. Die Schwingungen im Innern der 
Kugel sind longitudinal. 
Da diese Schwingung ausserhalb der Kugel sich als trans- 
versale fortsetzen soll, und bei letzterer eine Verrückung in 
Richtung des Radius nicht eintritt, so muss für r = q 
(35) ~ = ° 
v ' dr 
sein; da ferner die transversale Schwingung auch keinen Druck 
in Richtung des Radius ausübt, so muss auch die Gleichung 
(36) = 0 für r = o 
bestehen. Die innerhalb der Kugeloberfläche erzeugten Druck- 
kräfte werden durch die Ausdrücke 
(37) 
2 a 2 
3 2 P 
3 r 3 cp 
und 
3 2 P 
drdü 
gemessen. Wird P in der Form (8) angenommen, so werden sie 
in Folge der Bedingung (35), die sich auf (14) reducirt, von 
selbst gleich Null, 
