F. Lindemann: Zur Theorie der Spectrallinien. 457 
abnehmender Wellenlänge) unbegrenzt abnebmen; es ist daher 
natürlich, dass nur eine beschränkte Zahl von Spectrallinien 
beobachtet werden kann. 
Jede Linie sollte eigentlich unendlich schmal und somit 
nicht sichtbar sein. Wenn die Linien thatsächlich doch be- 
obachtet werden können, so hat dies seinen Grund darin, dass 
die gemachten Voraussetzungen immer nur annähernd erfüllt 
sind. Je weniger Spielraum das einzelne Atom hat, um so 
mehr verbreitern sich die Linien, bis sie sich zu Banden zu- 
sammenschliessen. 
Erste Gruppe. Sie ist charakterisirt durch die Gleich- 
ung (34). Im Aether und im Innern der Kugel finden die 
Schwingungen transversal statt. Die entsprechenden Verrück- 
ungen sind durch die Gleichungen (24) dargestellt; sie be- 
stehen in kleinen Rotationen um einen Durchmesser der Kugel, 
dessen Lage von den Werthen der Functionen U v V v IF, ab- 
hängt. Diese Axe wird in schneller Folge alle möglichen 
Lagen in der Kugel annehmen, wodurch dann die Symmetrie 
hergestellt wird. Die einer Wurzel n der Gleichung (34) ent- 
sprechende Schwingungsdauer ist durch die Gleichung (34 a) 
dargestellt. 
Zweite Gruppe. Es bestehen die Gleichungen (14) und 
(15). Der Lichtäther bleibt in Ruhe; die Schwingung in der 
Kugel ist longitudinal. 
Da die Beobachtung immer ausserhalb der Kugel statt- 
findet, wird eine entsprechende Linie im Spectrum des Atoms 
nicht auftreten. Wenn wir uns aber vorstellen, dass durch 
die heftigen Bewegungen der Atome im glühenden Gase das 
Gleichgewicht der umgebeuden Aetherhülle gestört ist, und 
dass hier Oscillationen von den verschiedensten Wellenlängen 
hervorgerufen werden könnten, so werden diejenigen Schwing- 
ungen, welche dieser Gruppe angehören, durch die entspre- 
chenden Oscillationen im Innern der Kugel ausgelöscht werden. 
Die Linien dieser Gruppe werden daher, wenn sie überhaupt 
beobachtet werden, nur als dunkle Linien auf hellerem 
Grunde erscheinen. 
