F. Lindemann: Zur Theorie der Spectrallinien. 
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an der Symmetrie und an der Ruhe der äusseren Oberfläche 
fest, so werden die transversalen Schwingungen dieser Art 
durch die Gleichung (23 a) bestimmt. 
Sechste Gruppe. In gleichem Sinne sind im Innern 
der Kugel die durch (18) definirten Oscillationen zu berück- 
sichtigen. Da der Druck an der Oberfläche nicht Null ist, 
werden sich diese longitudinalen Schwingungen mit gleicher 
Schwingungsdauer als transversale Wellen in den Lichtäther 
fortsetzen. 
Regelmässig werden die Linien der ersten und dritten 
Ö O 
Gruppe im Spectrum erscheinen, vielleicht auch die der fünften 
und sechsten Gruppe. 
Jedenfalls aber besteht das Spectrum eines ein- 
atomigen Gases aus einer Reihe verschiedener Einzel- 
Spectra, die sich über einander lagern, und deren 
jedes durch eine besondere transscendente Gleichung 
bestimmt wird; es ist natürlich, dass dabei an einzelnen 
Stellen des Spectrums starke Verdichtungen auftreten. Unter 
verschiedenen Umständen können verschiedene Gruppen er- 
scheinen; und das ist mit den Beobachtungen (besonders deut- 
lich beim Wasserstoff) in Uebereinstimmung. 
Da über die Grösse des Radius g keine Voraussetzung 
gemacht wurde, so kann das, was hier über sehr kleine leuch- 
tende Kugeln gesagt wurde, ebenso auf erheblich grössere 
Kugeln, z. B. auf leuchtende Himmelskörper angewandt wer- 
den. Jedem kugelförmigen Himmelskörper käme hiernach ein 
ihm eigenthümliches Spectrum zu, das nur abhängt von seiner 
Grösse und von den Elasticitäts-Constanten seines Innern. Ein 
solcher Körper ist allerdings nicht continuirlich mit Masse er- 
füllt, vielmehr vom Lichtäther durchdrungen, nicht scharf 
gegen diesen Aether begrenzt; aber in sehr grosser Ent- 
fernung wird man ihn doch wie unser Atom behandeln dürfen, 
so dass sein Spectrum theils durch die Einzelspectra der in 
seiner Atmosphäre glühenden Elemente, theils durch die ihm 
als oscillirender Kugel zukommenden Linien gebildet wird. 
