A. Miller: Untersuchung etc. 
Die Discussion der Gl. 33) und 35) zeigt , dass die 
Temperaturkurven auch im Greuzzustande noch ihren Grund- 
charakter beibehalten, vorausgesetzt, dass wie bisher die An- 
und Abspannungsgeschwindigkeit dieselbe ist. Es ergibt sich 
nämlich : 
ferner 
1 
X ] 
Eh 
8 
k n (X — x) 
36) 
dx 
n A 
e + 1 
1 
X 
'EH 
8 
kn n ( A — x) 
dx * ~ e 
n *+ / 
f > i ; 
d oc T v 
= — 9 
dx 
k n x 
, e 
e + 1 
38) 
d 2 °°T v 
x _ 9 
kn nx 
IQ\ 
dx- 
n/ | e 
e +1 
Oo) 
Es fällen somit für wachsende x beide Temperaturkurven 
des Grenzzustandes : während jedoch die der Anspannung 
die convexe Seite nach unten wendet, thut die der Abspan- 
nung dies mit der convaven. Wendepunkte gibt es also 
nicht , ebenso keinen Kulminationspunkt. Die Gleichungen 
°°T X = o und 00 T x = 0 geben der Reihe nach 
und 
x = k 
n * || 
e + 1 
x = 
i i i 
1 , e +1 
so dass x — f- x L ist. 
1 ■ " . 
Für x = erhält man “T* = — 00 T^. Für die Lage 
2 2 
der Temperaturkurven des Grenzzustandes gegen das Koor- 
dinatensystem ist es von Wichtigkeit zu beachten, dass: 
