A. Miller: Untersuchung etc. 
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dx oder Verkürzungszunahme dy nach den schon erwähnten 
Versuchen von Edlund eine Temperaturänderung dt 0 und 
eine weitere dr durch Wärmeaufnahme oder Abgabe aus 
bez. an die Umgebung, so dass 
d ("T x — ir T 0 ) = dt n -J- dr 4) für die Verlängerung, 
d ("T y — ] T 0 ) dt 0 -f dr 5) für die Verkürzung, 
gesetzt werden kann. Nun ist t 0 = ^ kx, also dt 0 = -j- kdx, 
worin k eine Konstante bedeutet. Für die hier herrschenden 
kleinen Differenzen kann das New ton’. sehe A bk ü h I un gso-esetz 
in Anwendung kommen, somit dr = — kr dz genommen 
werden, wenn h die Konstante in der bekannten Bedeutung 
und z die Zeit, in der x resp. y entsteht, bezeichnet. Wir 
erhalten dann aus Gl. 4) und 5) 
d'T x = — kdx — hrdz, (j) 
d "T y = kdy — hrdz. 7) 
Erwägt man, dass stets r - 'T x — ir T 0 bezw. r — 'T y 
- ‘T 0 , sowie dass - - v und / — v die Geschwindigkeit 
dz dz & 
ist, mit der sich der Endpunkt des Drahtes bei der An- und 
und Abspannung bewegt, so ergibt sich : 
d‘T' x =-kdx-trr x -‘T 0 )dx, 8) 
d"T y = kdy — ^ C"T y — ’t 0 ) dy. fl) 
Nimmt man als Wert der gesammten Dehnung l 1 indem 
man von den Korrektionsgrössen absieht , so ist y ~ X — x 
und dy = — dx; setzt man ferner der Kürze halber ^ = n. 
, v 
so ergeben sich zur Ermittelung der Grössen *T V und ‘ T . 
die Differenzialgleichungen : 
