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Sitzung der muth.-jihys. Classe vom 3. März 1883. 
der aus p, q, r nach dem 
Parallelepiped der Winkel- 
geschwindigkeiten zusammen- 
gesetzten „instantanen Dreli- 
gesch windigkeit “ 
© = Vp 2 + q 2 + r 2 
für eine Zeit s 
der Achse, um welche die 
momentane Drehung © er- 
folgt, der .instantanen Dreh- 
achse“ 
dem aus dem Componenten 
Ap, Bq, Cr nach Richtung und 
( 1 rosse zusammengesetzten mo- 
mentan wirkenden Kräftepaar 
1 = V A 2 p 2 + B V + C*rS 
der Kräftepaarachse zur 
Zeit s 
die aus den Biegungsgrössen 
p, (j und der Drillungsgrösse r 
eines Punktes (s) rechtwinklig 
zusammengesetzte Grösse der 
K r ii m m ung 
© = l 7 r> 2 - H q 2 + r 2 
für diesen Punkt; 
die Achse, um welche die 
Krümmung © der Centrallinie 
in P vollzogen gedacht wird, 
die instantane Krüm- 
ln u n g s a c h s e ; 
die aus den Componenten 
Ap. Bq, Cr eines Punktes P 
(s) nach Richtung und Grösse 
resultierende S p a n n u n g 
1 = l/A 2 p 2 + B *q 2 + CP 2 : 
die Spannungsachse für 
den Punkt P, dessen Entfernung 
vom freien Ende s beträgt. 
Als neues Element kommt für den Stab die Grösse 
reiner Biegung 0’ = \/ p 2 + q 2 herein, welche sich aus den 
für einen Punkt P auftretenden Componenten p, q reiner 
Biegung rechtwinklig zusammensetzt; die Achse von 0 , die 
Biegungsachse, fällt selbstverständlich stets in den Querschnitt 
von P. Der Biegungsgrösse 0 würde in der Theorie der 
Rotation die Componente 0 der Winkelgeschwindigkeit 0 
des Körpers entsprechen, welche in die Ebene der 2 Haupt- 
trägheitsachsen X', Y' zu liegen kommt; dieselbe besitzt keine 
besondere geometrische Bedeutung. Dagegen ist unsere .Bie- 
gungsgrösse“ 0 offenbar das. was man für die Curve 
doppelter Krümmung, in welche die elastische Centrallinie, 
gebogen werden wird, gemeinhin als „Krümmung“ zu be- 
