Sitzung der math.-phgs. Classe vom 3. März 1383. 
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der ganzen Dauer s der Bewegung nach Intensität und Stel- 
lung constant, d. h. die Grösse 1 ist ebenso unveränderlich, 
wie die Lage der Kräftepaarebene und der Kräftepaarachse 
im Raume. Die letzteren werden als .invariable Ebene“ 
und .invariable Achse“ bezeichnet. Analog folgt: 
Das Kräftepaar 1 , welches für einen Punkt P der 
Centrallinie die daselbst hervorgerufene Spannung be- 
zeichnet, ist für alle Punkte der Centrallinie s nach Inten- 
sität und Stellung constant, d. h. alle Spannungsachsen 
im gebogenen Stabe sind parallel der Achse des den freien 
Querschnitt afficierenden Kräftepaares und haben mit dieser 
gleiche Grösse. Es ist also die Ebene des anregenden 
Paares eine .invariable Ebene“, die Achse desselben 
eine , i n v a r i a b 1 e Achse“ des Raumes. 
Aus der Thatsache , dass die Componente der Winkel- 
geschwindigkeit des rotierenden Körpers längs der invariablen 
Achse des Kräftepaares für die ganze Zeitdauer s der Dreh- 
ung constant bleibt, folgt, 
dass die Componente der Krümmung eines Punktes P 
des gegebenen Stabes auf die invariable Achse des die 
Spannung in P darstellenden Kräftepaars für die ganze 
Bogenlänge s des Stabes constant ist. 
Aus dieser Bemerkung darf natürlich nicht geschlossen 
werden, dass die Projection der gebogenen Stabachse auf die 
zu der invariablen Achse senkrecht liegende invariable Ebene 
ein Kreis sei; denn die soeben erwähnte Krümmungscom- 
ponente ist nicht eine Grösse reiner Biegung , sondern sie 
enthält neben einer solchen auch noch einen Drillungsanteil. 
Nach der Anschauungsweise Poinsot’s kann die Drehung 
eines Körpers um einen festen Punkt versinnlicht werden 
durch das Abrollen eines beweglichen Kegels auf einem festen, 
mit welchem der erstere in jedem Augenblicke eine Erzeu- 
gende gemein hat. Die Spitzen beider Kegel befinden sich 
