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Sitzung der math.-phys. Glosse vom •<. März 1SS3. 
des Bogens s aufgestellt werden können. Es mag von In- 
teresse sein, diese Ausdrücke selbst hier folgen zu lassen. 
Für die Winkelgeschwindigkeiten p. q, r eines um den 
Schwerpunkt 0 rotierenden Körpers bezüglich seiner durch 
0 gehenden Hauptträgheitsachsen muss man. wie bereits ge- 
sagt. zweierlei Formeln erhalten, je nachdem der Poinsot’sche 
Kegel der Polodie um die Achse kleinsten oder grössten 
Trägheitsmomentes beschrieben ist. 
Bleibt man bei der Festsetzung 
A>B>C 
der 3 Hauptträgheitsmomente A, B, C stehen, so sind die 
beiden in Bede stehenden Fälle charakterisiert durch 
Bh — l 1 2 >o Bh — l 2 <o , 
wo 1 die constantane Intensität des anregenden Kräftepaares 
und | die constante Winkelgeschwindigkeit der Drehung um 
die (invariable) Kräftepaarachse bezeichnet. Ah — l 2 ist stets 
grösser. C'h — l 2 stets kleiner als Null. 
Setzt man 
n • s = u , 
wo n eine Constante bedeutet, so erhält *) man für die 
Winkelgeschwindigkeiten p, q. r, 
1) Jacobi hat (a. a. 0.) die 2 Fälle Bh — l 2 ^ o unter einen ein- 
zigen zusammengefasst, indem er A>B>C annahm, sobald Bh — l' 2 >o 
und C]>B^>A. wenn Bh — l 2 <Co war. Diese Annahme involviert die 
Existenz zweier verschiedener Centralellipsoide: will man hei einem 
und demselben Centralellipsoid bleiben, also etwa bei der Festsetzung 
A B C , so muss in den Jacobi’schen Formeln A mit C, p mit r 
vertauscht werden. 
