102 
Sitzung der math.-phys. Classe com 3. März 1833. 
kommen, verschieden darstellen. Da die Gestalt der elasti- 
schen Centrallinie nicht wesentlich anders sein wird, ob man 
unter den 3 Annahmen I. II. II l diese oder jene wählt, 
so genügt es wohl, nur für einen Fall die Bildung der Aus- 
drücke für die Coordinaten x. v, z zu vollziehen. Wir wählen 
hiezu den Fall, in welchem der Widerstand gegen Drillung 
der kleinste ist und gleichzeitig der Kegel zweiter Ordnung, 
dessen Erzeugenden die für den noch uudeformierten Stal) 
verzeichneten Krümmungsachsen parallel sind, um die Haupt- 
achse der Drillung beschrieben erscheint, also den Fall, der 
charakterisiert ist durch 
A>B>C , Bh l*>o. 
Wählen wir liiefur die invariable Achse des angreifenden 
Kräftepaares 1 als die feste Coordinatenachse Z des Raumes, 
so wird die XY-Coordinatenebene zur invariablen Ebene des 
Kräftepaars. Der obige Winkel ip zwischen einer festen 
Geraden dieser Ebene und der Schnittlinie der letzteren mit 
der Querschnittsebene X Y ist dann derselbe Winkel wie 
der Euler’sche Winkel ip zwischen einer festen Geraden 
der invariablen Ebene des Kräftepaars, welches einen Körper 
zur Bewegung um seinen Schwerpunkt anregt , und der 
Schnittlinie dieser Ebene mit der Ebene X’ Y’ der beiden 
Hauptträgheitsachsen X\ Y des Körpers. 
Für diesen Winkel fand Jacobi 1 ), dass er sich aus 
einem mit der Zeit s proportionalen und einem damit perio- 
dischem Term zusammensetze; genau so verhält es sich mit 
unserem Winkel ip. Setzen wir daher 
ip = ip' + n. u , 
so wird nu mit der Grösse u — n.s, also mit dem Bogen s 
der elastischen Centrallinie proportional , und i p' muss eine 
1) a. a. 0. p. 157 — 159. 
