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Sitzung der math.-phys. Clas.se com 3. März 1883. 
Hiebei wurde der Coordinatenanfangspunkt der beiden 
Systeme Z(X)(Y) und ZXY im freien Endquersclmitt des 
Stalles angenommen, so dass für s = o d. i. u = v = o jede 
Coordinate zu Null wird. 
l . 
Es erübrigt noch, einige specielle Fälle hervorzu- 
heben. Solche können herbeigeführt werden durch specielle 
Lagen der Achse des den freien Endquerschnitt angreifenden 
Kräftepaares oder durch specielle Wahl der Constanten, welche 
die Widerstände des Stabes gegen Biegung und Drillung dar- 
stellen. 
Wir knüpfen wieder an das Problem der Rotation eines 
starren Körpers um seinen Schwerpunkt an. 
1. Lässt man das auf den starren Körper einwirkende 
Kräftepaar 1 um eine der 3 Hauptträgheitsachsen des Kör- 
pers wirken, so vollzieht sich die Drehung stets um diese 
Achse und zwar mit constanter Geschwindigkeit. Der be- 
wegliche Kegel der Polodie sowohl als der feste der Herpe- 
lodie sind in diese Achse — die permanente Rotationsachse — 
übergegangen, die -Curven der Polodie und Herpolodie in 
Punkte. 
Dreht das auf den freien Endquerschnitt des Stabes 
wirkende Kräftepaar 1 um eine der 2 Hauptbiegungs- 
achsen oder um die Torsionsachse (d. i. die gerade 
elastische Centrallinie) des Stabes, so ist die Krümmung um 
diese Achse constant. Im ersteren Falle wird die elastische 
Centrallinie in einen Kreis gebogen, ohne dass der Stab ge- 
drillt wird, im zweiten Falle bleibt diese Linie gerade, 
dagegen werden die einzelnen Querschnitte gleich massig 
um dieselbe gedreht — der Stab erscheint nur gedrillt. Die 
biegsame windschiefe Fläche der instantanen Krümmungs- 
