31G Sitzung der math.-phys. Classe vom 5. Mai 1883. 
mit der Schwingungsdauer und dem Trägheitsmoment die 
Galvanometerfunction abgeleitet wird. 
Es bedeute 
F die Windungsfläche des Inductors, 
H die horizontale erdmagnetische Componente, 
K das Trägheitsmoment der Nadel, 
t ihre Schwingungsdauer, 
l ihr logarithmisches Decrement, 
u ihren Ausschlag durch einen Inductionsstoss, ohne die 
Dämpfung. 1 ) 
Dann ist, von kleineren Einflüssen abgesehen, der Wider- 
stand der Kette gegeben durch 
8 F 2 H 2 It 
w = - ^ 1. 
Ti 2 a 2 K 
Die Schwierigkeiten dieses Verfahrens waren beträchtlich . 
lieber die Fehlercpiellen der Ausmessung einer Windungs- 
fläche , welche letztere obendrein im Quadrate auftritt , ist 
seitdem von mehreren Seiten gehandelt worden. Auch die 
Horizoutalcomponente des Erdmagnetismus tritt in der zweiten 
Potenz auf und endlich ist das Trägheitsmoment eine nur 
schwierig genau zu bestimmende Grösse. 
Ich glaube, dass die vou mir ausgeführte Messung einer 
Windungsfläche auf galvauischem Wege 2 ) diese Bestimmung 
wesentlich erleichtert. Das Trägheitsmoment wird sich nach 
1) Wie « bestimmt wird, ob durch einen einzelnen Stoss, ob 
durch Multiplication oder durch Zurückweisung, welche letztere bei 
der Weber’schen Methode angewandt wurde, braucht nicht festgestellt 
zu werden. 
2) Gott. Nachr. 1882, S. 654; Wiedemann. Annalen Bd. XVIII, 
S. 513. 1883. Neuerdings habe ich zur Tangentenbussole eine Glas- 
scheibe mit aufgezogenem Kupferdrahte benutzt. Ein solcher Kreis 
lässt sich in sehr grossen Dimensionen ausfiihren. Die Nadel ist auf 
einem leichten Spiegel befestigt, der selbst als Töpler’scher Luft- 
dämpfer wirkt. 
