434 Sit zu »fi der matli.-phys. flösse rni» 3. November 1883. 
r 
Ti + 
b 2 
ist. Dies geschieht am bequemsten durch die Bemerkung, 
dass diese Fläche aus der F resnel’schen Wellenfläche auch 
mit Hilfe reciproker Radienvectoren,' den Mittel- 
punkt zum Inversionscentrum genommen, abgeleitet werden 
kann. In der That, setzt man : 
wo r 2 = x 2 -f y 2 + c 2 ; r 2 = x s + y 2 + z' 2 
ist. so gehen die beiden Flächengleichungen in einander über. 
Dies gilt auch von den vorstehend erhaltenen Resultaten, 
wenn man noch die Vertauschungen vornimmt: 
während sowohl die Coeffieienten A. B in der Gleichung der 
ebenen Schnittcurve, wie auch die Cosinusse a. ß. y und der 
Winkel cp ungeändert bleiben. 
Die zu Grunde liegende Cnrvengleichung lautet alsdann 
(die Striche oben an den Buchstaben sind wieder getilgt): 
o i — q 2 (Bj cos 2 (f -j- B 2 sin 2 cp -f- 2 B cos cp sin cp) -j- 
-f- Aj cos 2 cf -f- A ä sin 2 yq-2A cos cp sin (f = o. 
Die Gleichung vierten Grades für die Grössen 
a 2 < b 2 <C c 2 ; d 2 
wird : 
irt - n* (B, + B f ) + u 2 (A, + A 2 - B, B 2 - B 2 ) 
u (Aj Bg + Bj Ag - 2 A B) + (A, A 2 - A 2 ) = o. 
