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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 8. Juni 1907. 
stanten A, 11, t n gewissen Anfangsbedingungen anzupassen. 
Herr Lindemann setzt (p. 242) 
(1) = A = B = 0; 
ich behaupte (p. 104 der Note I) 
(2) *0 - — 00, A = B= 0. 
Herr Lindemann begründet (p. 242) seine Wahl der Kon- 
stanten wie folgt: .Das Elektron soll vor der Zeit * = 0 noch 
in Ruhe sein, und die Bewegung soll im Momente * = 0 be- 
ginnen. Wir müssen also annehmen, daß die Gleichungen 1 2 ) 
(3) cp = 0 und ^ = 0 
für * = 0 erfüllt seien.“ Kurz vorher bemerkt er, daß q> und 
3 w 
— für * = 0 verschwinden, sobald die entsprechenden Aus- 
3 1 
drücke w und für t = 0 verschwinden. Herr Lindemann 
' dt 
verlangt also, daß im Ruhezustände nicht nur d(p)dt sondern 
auch cp verschwinde. Andererseits bemerkt er im Eingänge 
des § 1: „Im ruhenden Zustande geht das skalare Potential 
in das elektrostatische, das Vektorpotential 31 in das magne- 
tische Potential 1 ) über.“ Aber das elektrostatische Potential 
einer gleichmäßig geladenen Kugel ist keineswegs Null, sondern 
hat an allen Stellen des Raumes den aus der Potentialtheorie 
bekannten Wert. Der von Herrn Lindemann zu Grunde 
gelegte Anfangszustand <p — 0 entspricht also nicht 
den physikalischen Bedingungen des Problems. 
1 ) (p ' bedeutet ein Hilfspotential, aus dem sieh das gesuchte Potential 
durch Integration berechnet. 
2 ) Der zweite Teil dieses Satzes ist mir unverständlich; das Vektor- 
potential geht doch bei einem ruhenden Elektron in Null über, während 
von einem magnetischen Potential hier überhaupt nicht die Rede sein 
kann ; der erste Teil des Satzes ist natürlich richtig. 
