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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 8. Juni 1907. 
Wir betrachten zunächst einen äußeren Punkt r>«. 
Hier gilt, wenn ct > r + a oder < r — a der Wert S = S 3 = 0. 
wenn dagegen r — a <ct <r -f- a der Wert S = S l also 
nach (5): 
(r + o)/c 
<p = / (<ia — ( c T — ’')*) <* r 
(r - a)lc 
oder mit der Substitution o = ct — r 
( 6 ) 
<P 
= — ((a'-o*)do = 
l6na?rJ K ' 4 nr 
Für einen inneren Punkt r<a haben wir, wenn cr>a + r 
wieder S = S 3 = 0, wenn dagegen ct < a — r, gilt jetzt S= S 2 
und, wenn a — r‘Ccr<a + r, wie vorher S = S v Mithin 
liefert (5) jetzt: 
(“ + «)/c (a-i)/c 
V = 1^7 1/ ( “ ! “ “ r >’) dr + irjed, 
(a-r)/c 0 
Die Ausrechnung gibt: 
O o 
( 6 ') 
(3 a* — r*). 
Die Ausdrücke (6) und (6’) sind die wohlbekannten Werte 
des Potentials einer gleichmäßig mit e geladenen Kugel vom 
Radius a in rationellen Einheiten, deren sich auch Herr Linde- 
mann bedient, für einen äußeren und inneren Punkt. 
Meine Formel (5) gibt also den elektrostatischen 
Anfangszustand des Potentiales richtig wieder, den 
wir vorschreiben müssen, wenn wir uns das Elektron 
bis zur Zeit t = 0 in Ruhe denken, 1 ) dagegen entspricht 
die Lindemannsche Formel (4) dem unphysikalischen 
Anfangszustande rp = 0. 
l ) Ich brauche kaum zu erwähnen, daß meine Formel ganz allgemein 
gilt, nicht nur bei dem hier durchgerechneten Anfangszustande. Letzteren 
habe ich hier nur im Anschluß an Lindemann als Beispiel gewählt. 
