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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 8. Juni 1907. 
Von den drei Werten S v S 2 , S 3 kommen liier nur >Sj und S 3 
in Betracht. Man hat dabei die folgenden drei Fälle zu unter- 
scheiden : 
1 . ct 0 <r — a . . . cp — 0 , 
/O 
2. r — a<ct 0 <r a ... cp = JV — (er — rf) d r, 
('■ - a)/c 
(r + a)/c 
3. r -j- a < c t a . . . cp = 3 E ° - I (a 4 — (er — r) 2 ) d r = -r^— . 
0 ' 16rra 3 r J v v 4 nr 
(>• - n )/c 
Nur im dritten Falle, d. h. nur im Innern einer Kugel 
vom Radius 
c + v 
r = a 
ergibt sich also der richtige Wert des elektrostatischen Poten- 
tials. Im ersten Falle, d. h. außerhalb einer Kugel vom Radius 
dagegen wird <p = 0. Ebensowenig stimmt das Feld im zweiten 
Falle, d. h. in der übrig bleibenden Kugelschale von der 
Dicke 2 fl mit dem elektrostatischen überein. 
Andererseits sahen wir oben unter 1. daß sich die richtige 
elektrostatische Potentialverteilung ergibt, wenn wir in der 
Formel (4) t 0 = oo wählen. Dann aber wird diese Gleichung 
mit meiner Gl. (5) identisch. 
Die in Rede stehenden ergänzenden Betrachtungen 
hätten also bei richtiger Durchführung auf meine For- 
mein führen müssen; in der vorliegenden Fassung sind 
sie in sich widersprechend. 
3. Zahlenbeispiel. 
Es handelt sich jetzt um die Ausdrücke, zu denen Herr 
Lindemann für die auf eine bewegte Ladung wirkende Kraft $ 
gelangt. Ich beschränke mich dabei auf den einfachsten Fall 
