A. Sommerfeld: Über die Bewegung der Elektronen. 
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rechnung des Integrales (4') für t = 0 und R = r\ diese ist 
mit der Ausrechnung von (4' ) identisch, bis auf die Bezeich- 
nung i 0 statt t. Wir können also unsere Formeln 1, 2, 3 
von pag. 160 direkt übernehmen, wenn wir darin t 0 durch t 
ersetzen. Sie lauten dann : 
1. ct<.r — a . . . cp = 0, 
2. r — a<.ct<r-\-a...cp 
£ 
3. r a <. ct . . . cp = 
4 7ir 
Vergleichen wir damit die Lindemannschen Angaben von 
pag. 253 und 254. Die dort erklärten Zeitpunkte x', x" . . . 
werden in unserem Spezialfalle R — r: 
3 ec 
16 na % r 
(r — a)lc 
J* ( a 4 — (c r — r) 2 ) d r, 
, a — r „ r — a r a r — a , 
r = , x — , x = — 1 , t iv - 4 
c c c c 
Da x unter der Annahme r>a negativ wird, käme der 
Fall 1 (pag. 253 unten und pag. 254 oben) in Fortfall; die 
Integration würde mit r = 0 im Falle 2 beginnen und die 
Lindemannschen Formeln 2 ) ergeben: 
t 
t < t", d. h. ct <r a ... cp = - ,, 3£C — f(a 2 — (cx — r) 2 ) d x, 
o 
x" < t < x'", d. h. r — a<ct<Zr-\-a... 
(r — a )/c 
■■■ ,p = i£^kl (at - (cz - r w dr - 
0 
x ) Die Definitionsgleichung für r IV auf pag. 254 liefert ( a — r)/c. 
Aus dem Zusammenhänge scheint aber hervorzugehen , daß hier ein 
Druckfehler vorliegt und diejenige Gleichung gemeint ist, aus der 
(r — a)/c folgen würde. 
2 ) Bei Lindemann ist versehentlich 8 jt statt 16 7t im Nenner ge- 
schrieben, was ich im Text korrigiert habe. 
1 907. Sitzungsb. d. math.-phys. Kl. 
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