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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 8. Juni 1907. 
’sin £ s cos xs , 
- — — äs 
und 
‘sin £ s cos x s 
ds dx. 
s 
0 
0 
Letzteres hat den Wert 
Z/ = (l+2a)|f, 
ersteres ergibt nach Lindemann 
Das Beispiel ist insofern unglücklich gewählt, als L ohne 
weiteres gar keinen Sinn hat, da das Integral nach s in I 
für x — £ von ji\ 2 auf 0 springt. Es müßte also diese Stelle 
ausdrücklich von der Integration ausgeschlossen werden. 
Herr Lindemann bemerkt pag. 325 oben: Nur für a — — l 
geben beide Integrale denselben Wert. (Wir können hinzu- 
fügen: Nur in diesem Falle wird auch der Sprung des Inte- 
grals nach s durch den Faktor x -\ - a £ = x — £ aufgehoben 
und der nach £ zu differenzierende Ausdruck in x und £ einzeln 
stetig.) Gerade dieser Fall liegt aber an der beanstandeten 
Stelle meiner Elektronenarbeit vor. Handelt es sich doch hier 
um die Größe J* ^ j ^ dxdydz (vgl. pag. 323 bei Lindemann), 
welche ebenso wie S eine stetige Funktion der Variabein £, 
nach der differenziert wird, sowie der Variabein r ist, nach der 
integriert wird (vgl. den Schluß der vorangehenden Nummer). 
Das Lindemannsche Beispiel spricht also nicht gegen, 
sondern für inich. 
Durch die Stetigkeit von S erledigt sich auch der Ein- 
wand, den Herr Lindemann durch die letzte Formel von pag. 323 
begründet. Hier wird das Gebiet, in dem S verschwindet, 
