A. Sommerfeld: Über die Bewegung der Elektronen. 
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unterschieden von demjenigen Gebiet (Volumen element d' a>), 
in dem S nicht verschwindet. Wegen der Stetigkeit ver- 
schwindet aber S auch noch auf der Begrenzung dieses Ge- 
bietes. 
Differenzieren wir nun 
wie es der erste 
Term der [ ] in der fraglichen Gleichung verlangt, nach £ 
in den Grenzen des Raumintegrals, so ist nach der Differen- 
tiation derjenige Wert von S einzutragen, der auf der Be- 
grenzung statthat, d. h. eben der Wert S = 0. Damit ver- 
schwindet aber der soeben genannte Term, der den Unter- 
schied der von Lindemann mit K und K' bezeichneten Inte- 
grale bedingen würde. 
7. Über die Berechnung des bestimmten Integrales Q. 
Das Lindemannsche Integral £?, bei mir mit (13) be- 
zeichnet, 1 ) ist folgendermaßen definiert: 
O —jSß dß. 
o 
Für S kommen wieder die drei Werte S v S 2 , S a in Be- 
tracht, in denen wir, um an die Lindemannschen Bezeich- 
nungen anzuknüpfen, er durch ß und r durch y ersetzen 
wollen. 
Es sind hier sowohl nach Lindemann wie nach meiner 
früheren Arbeit zunächst drei Fälle zu unterscheiden, welche 
ich durch die folgenden drei Figuren verdeutliche: 
1. 
y > 2 a • 
0 
1 
a 
2 a y 
2. 
2 a > y > a • 
0 
(y-a) a 
I 
\ 1 
y 2 a 
3. 
a > y ■ 
0 (a- 
1 
-y) r a 
1 
2 a 
1. Da ß bei der Integration auf die Werte 0 < ß < a be- 
schränkt ist, ist in diesem ersten Falle dauernd y > a -j- ß, 
J ) Vgl. meine Note II in den Göttinger Nachrichten, pag. 390. 
