A. Sommerfeld: Über die Bewegung der Elektronen. 
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ß = 
71 OT 
~8~ 
4^3 2 
13 Ti a 4 
48 ; 
dies ist unmöglich, da Q sicher stetig von y abhängt. 
3. Im dritten Falle ist das Dreieck (a, ß, y) unmöglich, 
solange ß < a — y. Da aber jetzt a größer als ß und y, gilt 
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nicht mehr S = S 3 = 0, sondern S — S 2 = — ß y. Dieses 
Intervall ist in Fig. 3 durch einen Doppelstrich hervorgehoben. 
In dem Rest des Integrationsintervalles a —y<iß<a, der 
wieder durch einen einfachen Strich markiert ist, wird die 
Dreiecksbildung möglich und daher S = S v Der Wert von ü 
lautet daher jetzt: 
a — y a 
(I1) Q = I J' 8 ’ ? d l 1 + jf /(«’ - <ß - rf) ßdß. 
0 a — y 
Herr Lindemann gibt statt dessen den folgenden Wert an: 
y a—y 
o = ^j(a i -(ß~yr)ßdß + ^jprdß 
Y 
a 
( 12 ) 
y/2 
a-y 
Der Vergleich mit Fig. 3 zeigt unmittelbar, daß 
hier das erste Integral fortfallen muß, und daß im 
zweiten die untere Grenze durch 0 zu ersetzen ist. 
Die Ausrechnung von (11) liefert, wie ich früher ange- 
geben habe, wieder den Wert (9), so daß insbesondere für die 
Grenze zwischen 2 und 3, d. h. für den Wert y = a , wieder 
ein stetiger Anschluß der beiden Intervalle aneinander statt- 
findet. 
Die Ausrechnung von (12) ist bei Herrn Lindemann nicht 
ganz richtig durchgeführt, indem das erste Integral nicht 
