F. Lindemann: Zur Elektronentheorie. 
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(vgl. S. 259) ist hervorgehoben woi'den, daß die in § 6 ein- 
geführten Hülfsgrößen t', t", t"' .... bei Ausführung der 
räumlichen Integrationen nicht weiter in Betracht kommen. 
Selbstverständlich ist, daß die Bestimmung dieser Größen 
nicht alle möglichen Fälle einzeln umfaßt; das brauchte nicht 
besonders gesagt zu werden, denn wegen des Eingehens der 
willkürlichen Funktionen in die Rechnung wäre es ein unsinniges 
Unternehmen, alle Möglichkeiten erschöpfen zu wollen; es konnte 
sich nur darum handeln, ein im allgemeinen brauchbares Schema 
aufzustellen und daran die Methode zu erläutern, wie das im 
folgenden auch wiederholt hervorgehoben wurde (vgl. die An- 
merkung auf S. 262 und den Schluß von § 7 sowie S. 284). 
Zu Beginn von § 6 formuliere ich überdies die zu behandelnde 
Aufgabe dahin, daß zu verfolgen ist, wiedas Elektron allmählich 
sich von der Anfangslage (bzw. aus der jeweils kurz vorher- 
gehenden Lage) befreit, um dann seine Bahn zu beschreiben. 
Für den Fall, daß überhaupt keine Bewegung eintritt, können 
daher die Größen r', r“, .... keine Bedeutung haben; man 
kann den Wert von cp aber stets aus den Formeln (3), (4) 
und (5) ganz elementar berechnen, wie es oben geschah. 
§ 5. Differentiation nach der oberen Grenze. 
In der Theorie des Vektorpotentiales kommt es unter 
anderem nach meinen Formeln auf die Berechnung des folgen- 
den Integrales an: 
t 
(6) JXf{fJ”* (i ~ l) l ÄT }*****•■ 
o 
Da Herr Sommerfeld überall die obere Grenze t durch 
co ersetzt (vgl. darüber unten §8), so hätte bei ihm das Integral: 
00 
JXf 
0 
( 7 ) 
