P. Lindemann : Zur Elektronentheorie. 
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wo 0j durch die Gleichung (109), d. h. durch: 
(ll a ) 2RT cosin = R 2 T 2 ~ a 2 
bestimmt wird, und es ist S durch (3) bestimmt, also: 
<5^ = f K ~ (c r - T- a) 2 ] ( T+ a) (1 - cosin 0,) ^ 
( 12 ) T+a 
+ g J* [ ß 2 — (er — iü) 2 ] R sin 0 t d R, 
c r — a 
wo im ersten Gliede die Klammer (1 — cosin 0 X ) für R=T+a 
gleich Null wird. 
Im horizontal schraffierten Gebiete ist wieder R < c r — a, 
also S = 0 nach (5) und d U 2 = 0. 
II. Überlichtgeschwindigkeit. 
Erste Lage, vgl. Figur 8. Im vertikal schraffierten Ge- 
biete haben wir: 
a + cz 6>o 
Lj = g J* [a 2 — — (c t — 7Ü) 2 ] R d R J* sin 0^0, 
a — ct 0 
wo nach Gleichung (145) meiner Abhandlung 0 O durch die 
Gleichung: 
(12 a ) a 2 = T 2 -\- R 2 — 2 R T cosin 0 O 
bestimmt ist. Wir erhalten also: 
. a-j-cr 
ö Lj = | [[a 2 - (er - J?) 2 ] Rsin dR. 
a — er 
Das horizontal schraffierte Gebiet ist wieder so in zwei Teile 
zu zerlegen, wie es auf S. 286 meiner Abhandlung geschah; 
wir haben nach (4) in dem einen Teile: 
a — T n 
ü 2 = j R2 dRjsin6d6, dU 2 = - ji er (a - T) 2 ^ ; 
o o 
