F. Lindemann: Zur Elektronentheorie. 
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also: 
d U = [a 2 — (er — T + «)*] (T— a ) (1 — cosin 0 O ) --j 
o dt 
cz-\-a 
+ |J [ « s - (» T - Ä)'‘] B sin 0„ 3 -f d R, 
T—a 
wo wieder das erste Glied wegen (12 a ) verschwindet. 
In dem nicht schraffierten Gebiete dagegen ist wieder 
U = 0 und d U = 0. 
Es geht hieraus hervor, daß die durch Differentiation der 
Grenzen entstehenden Terme keineswegs zu vernachlässigen 
sind. Es soll aber, gemäß (8), das Resultat noch nach r in- 
tegriert werden, nachdem vorher mit ü x (t — t) multipliziert 
ist. Bei Unterlichtgeschwindigkeit wird die Grenze der ersten 
Lage gegen die zweite durch den Wert r = ajc gegeben (vgl. 
S. 261 meiner Abhandlung); dieser ist unabhängig von t; die 
Grenze der zweiten Lage gegen die dritte ist durch r = r° 
gegeben; es ist also: 
rO 
j‘ D* (t — t) d U 1 d x -f- J ö x (t — r) ä U[ d r 
0 tO 
zu bilden, wenn mit d U, der Ausdruck (10), mit d U[ der Aus- 
druck (12) bezeichnet wird. Es ist nicht abzusehen, weshalb 
die von <3 Ui und d U[ herrührenden Beiträge herausfallen 
sollen. Anders ist es bei der nochmaligen Vertauschung von 
Differentiation und Integration; hier soll die Relation bestehen: 
CO 00 
jv x (t — t)U dT — J*^ [d x {t — r) U] dr. 
o o 
Die konstante Grenze a\c bietet offenbar kein Hindernis. Die 
Grenze zwischen der zweiten und dritten Lage ist durch den 
Wert 7° gegeben, welcher durch die Gleichung (73 b ), d. h. 
durch: 
(13) 
ct -\- T — 2a 
