F. Lindemann: Zur Elektronentheorie. 
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wenn t x den Endpunkt der dritten Lage bezeichnet, d. h. durch 
die Gleichung: 
ct — T — 2 a 
bestimmt wird. Nach Herrn Sommerfeld müßten diese 
Integrale über öUi, öU[,... der rechten Seite ver- 
schwinden, was aber nur in besonderen Fällen wird 
eintreten können. 
Ein wesentlicher Unterschied der Sommerfeldschen For- 
meln gegenüber den meinigen liegt ferner, wie schon bemerkt 
wurde, in der Wahl der oberen Grenze, die bei ihm gleich oo, 
hei uns gleich t bzw. t -\- t 0 gesetzt wurde [vgl. obige Formeln 
(1) und (2), in denen für das Vektorpotential unter dem Inte- 
gralzeichen der Faktor hinzuzufügen ist]; es ist klar, 
c 
daß hei Differentiation des Potentials nach t dies einen wesent- 
lichen Einfluß übt. 
§ 6. Vertauschung von Differentiation und Integration. 
Neben der Differentiation nach t kommt diejenige nach 
f, >/, f in Betracht. Die Kräfte werden durch die Differential- 
quotienten des Potentials und den räumlichen Koordinaten be- 
rechnet; es kommt also auf Integrale der Form: 
JJJ 
3 cp 
3 X 
dy dx dz 
an, wo das räumliche Integral über das Volumen zu erstrecken 
ist; da nun x und £ im cp nun in der Verbindung x -j- £ Vor- 
kommen, so ist: 
3 cp 3 cp 
dx ~ dj' 
und es kommt also darauf an, ob die Gleichung: 
(16) § § Vdxdy dz = dxdydz 
richtig ist. Diese Frage ist durch die Betrachtung des vor- 
hergehenden Paragraphen schon mit erledigt, denn bei der 
