F. Lindemann: Zur Elektronentheorie. 
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In dem horizontal schraffierten Gebiete sei ersetzt durch 
Jn 
R 
, welcher Wert an der Grenzfläche gleich 1 wird; dann 
ct — a 
haben wir hier: 
W 
'• = gdW 1 [2 R T - (R ’ + 7,2 - "'fl m d B 
- 71 
1 1 T 2 2 
2 (er — a ) 3 — — (er — a ) 5 3 y - (er — a ) 2 
Wir haben also in beiden Gebieten ganz verschiedene Funk- 
tionen von £. Dementsprechend hatte ich a. a. 0. das Bei- 
spiel des Integrals L gewählt, in dem auch unter dem Integral- 
zeichen eine Funktion steht, die in verschiedenen Intervallen 
verschiedene Funktionen eines Parameters £ darstellt. Um 
dies Beispiel den obigen Betrachtungen an die Seite zu stellen, 
mühte man nur in letzteren erst die beiden Integrationen des 
Doppelintegrals trennen; die nämliche Variable w des Beispiels 
ist dann durch obige Variabel R repräsentiert; die Funktion 
unter dem Zeichen entsteht durch Ausführung der Integration 
nach 0. Aber es ist überflüssig, über dieses Beispiel zu dis- 
kutieren, nachdem im vorhergehenden Paragraphen die Un- 
gültigkeit der supponierten Gleichung (16) direkt dargetan 
wurde. 
Es sei nur noch betont, daß die Bemerkung des Herrn 
Sommerfeld (oben S. 166), wonach das von mir im Beispiele 
benutzte Integral „ohne weiteres keinen Sinn hat“, unzutreffend 
ist. Es ist hier die fundamentale der Bedingung der Integral- 
rechnung, daß die Integrale von 0 bis f und von | bis a je 
für sich allein einen Sinn haben müssen, erfüllt; es braucht 
also die Stelle x — f keineswegs von der Integration ausge- 
schlossen zu werden. 
Herr Sommerfeld macht ferner folgende Bemerkung: 
„Differenzieren wir nun das Integral W = 
J'J* ^xdy d- 
nach £ in den Grenzen des Raumintegrals, so ist nach der 
1907. Sitznngsb. d. niath.-phys. Kl. 14- 
