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Sitzung der math.-phys. Klasse vom 6. Juli 1907. 
zu bilden ist, der offenbar von dem bei Sommerfeld an dessen 
Stelle tretenden: 
t» x (t — t) d t J* dxdy dz 
o 
verschieden ausfallen muß. Ich hatte ferner erwähnt, daß 
auch in der später von Herrn Sommerfeld gegebenen „ ver- 
einfachten Behandlung“ eine Begründung dafür fehlt, weshalb 
nach der Zeit zwischen den Grenzen 0 und oo integriert wird 
(S. 329 meiner Abhandlung). Herr Sommerfeld gibt jetzt 
(oben S. 171) zur Begründung an: „ man habe die Grenzen 
passend zu wählen, um zu einem einfachen Ergebnis und zur 
Ableitung übersichtlicher physikalischer Tatsachen zu gelangen“ 
und weiter bemerkt er: „bei meiner Wahl der oberen Grenze 
würde die physikalische Bedeutung des Ergebnisses verschleiert 
und die explizierte Berechnung von cp unmöglich gemacht“. 
Daß letzteres unrichtig ist, glaube ich hinreichend gezeigt zu 
haben. Die Einfachheit der Resultate ist gewiß ein erstrebens- 
wertes Ziel, die Richtigkeit derselben ist aber doch wichtiger, 
und diese leidet sehr wesentlich unter der Festsetzung des 
Herrn Sommerfeld. Die Grenzen des nach der Zeit t 
zu nehmenden Integrals sind nicht willkürlich wähl- 
bar, sondern der beschränkenden Bedingung unter- 
worfen, daß das Potential cp den fundamentalen par- 
tiellen Differentialgleichungen zu genügen hat, 
nämlich: 
(17) 
d 2 cp 
dt 2 
c 2 A 2 cp = 0 außerhalb des Elektrons, 
3“ cp 
dt 2 
c 2 A 2 cp = c 2 Q 
innerhalb des Elektrons; 
und dieser Forderung genügt die Sommerfeld'sche 
Funktion cp nicht. 
Wir haben also zu untersuchen, ob die Funktion: 
ü 
cp<> 
3 ec CS 
2 ji» a 3 J R dT 
o 
(18) 
