F. Lindemann: Zur Elektronentheorie. 
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‘ t t 
(27) £ =j Ö x (r) d t , tj = J ö # (r) dz, C — J V s (t) dz 
t~r t—r t—z 
gesetzt ist. Fiir die Elektronentheorie wird q konstant und 
3 E 
zwar = 3 gewählt; führt man statt x, X, ju räumliche Polar- 
4r 7Z d 
koordinaten, o, ■&, ip ein, so ergab sich: 
P = 
3 e 
\ n ^ -tt ^ 
2 71 
J o l da j dyj je~ isaC0Biaa sin § d iX 
(28) 
0 0 0 
3e sinas — as cosinas 
8a :i 7i 3 s 3 ’ 
und somit nach (21), (24) und (26): 
(f: 
3 ec r r p s 
^ 3 a 3 J J J 
+ 00 
sinas — ascosinas 
t-t 0 
dk dl dm j e ,Six sin csr dz, 
oder wenn man statt k, l , m Polarkoordinaten E, 0, T einführt: 
<p: 
3e Fsinas — as cosinas 
2 ,-r t — l n 
ÖE f*S 
ä7i 3 a 3 J 
J'sin 0d 0 j d j e ‘ s R cosin 0 sin cszch 
o o 
29) t-to 
3 ec S 
~27i i a 3 J R dz ' 
o 
wenn S das folgende Integral bezeichnet: 
(30) S = J 
sin as — as cosm as 
r.3 
sin Es • sin csr • ds , 
dessen Wert oben unter (3), (4) und (5) angegeben wurde. 
In (29) haben wir den obigen Ausdruck (2) des Poten- 
tials cp gewonnen, es ist nur die willkürliche Konstante t 0 
durch — 1 0 zu ersetzen (da diese Konstante damals eine andere 
Bedeutung hatte). 
