353 
Zur Elektronentheorie II. 
Von F. Lindemann. 
(Eingelaufen 7. Dezember.) 
In meiner letzten Mitteilung (oben S. 197 ff.) hatte ich 
gesagt, daß die dort definierte Funktion (p x nicht der partiellen 
Differentialgleichung genügt, der sie nach Herrn Sommerfeld 
genügen sollte. Letzterer machte darauf aufmerksam, daß der 
d 2 Q 
Beweis nicht korrekt sei, da in der Gleichung für (oben 
S. 203) auf der rechten Seite ein Glied fehlt. Trotzdem bleibt 
aber die angeführte Behauptung richtig. Die Funktion 9 o x 
nämlich hatte ich durch die in Gleichung (18), S. 198 definierte 
Funktion 9 vq ersetzt, wo Q eine große Konstante bedeutet, um 
so die Rechnungen zu vereinfachen; wenn die betreffende par- 
tielle Gleichung von der Funktion cpQ nicht befriedigt wird, 
so war dies um so weniger von der Funktion cp-x> zu erwarten. 
Aber nicht umgekehrt: es ist nämlich die in 9 unter dem 
Integralzeichen stehende Funktion S (die den Charakter eines 
Diskontinuitätsfaktors hat) gleich Null, wenn die Integrations- 
variable t eine gewisse Grenze ü überschreitet, die selbst eine 
Funktion von x, y, z und t ist, so daß identisch: 
99oo = CpQ 
gesetzt werden darf, und zwar tritt dies (nach den in den 
Gleichungen (3), (4) und (5), S. 183 gemachten Angaben) ein, 
sobald Q durch die Gleichung: 
(41) 
c Q = a -f- B 0 
