F. Lindemann: Zur Elektronentheorie II. 
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d^Q 
dt 2 
i p‘ ( t — Q) • sin cs Q • ^1 — 
„ dÜ 
cs • cosin cs ü- — 
dt 
+ sin c s Q • e~ v ^ ~ a> • 
dt 
Je-v 
— y>(t—Q) 
d*i 3 
~dP 
— cs • cosin csß • g-vP-ß) cse -v'di — C 2 S 2 ^ 
— ip‘(jt — £?) sin c s ü • e - v>(<- (^1 — ^ ^ 
1 
— cs cosin cs Q 
dÜ 
dt 
d 2 Q 
dt 
e - y>(t-Q) 
+ sin cs£> • g-v(<-fi) . — " cse -v(t) _ C 2 S 2 q 
Durch die Substitution: 
<) = S e-rMFa 
c 
kehren wir zu der ursprünglich zu betrachtenden, in (32) de- 
finierten Funktion Fq zurück und finden für sie die folgende 
Differentialgleichung zweiter Ordnung: 
- 2 * Sk Dx (0 cl ~- + [c 2 s 2 — i S Je Di (0 - (5 Je D* (0) 2 j JV, 
y , , „■. sin c s Q 
tp (£ — .0) • c • e ,s *fo 
s 
(-S)' 
c 2 cosin cs Q■ 
l- 
dJF 2 
dt 
ßiS fcfo 
sin csß 9 2 £> . 
+ c — T-^ä F + c ’ 
wo die früheren Bezeichnungen benutzt sind (vgl. oben S. 199 ff.). 
Weiter wurde: 
< pa== F a ■ e iSkx 
gesetzt; und dann genügte ep'o derjenigen Differentialgleichung, 
welche aus der obigen Gleichung (37), S. 204 entsteht, wenn 
man die rechte Seite durch den Ausdruck: 
