F. Lindemann: Zur Elektronentheorie II. 
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DxytCpü- df +- 5D - 
d 2 Q . d Q 
iSSJc 
dxdt dy 
^2 O Q 
(41 c ) — 55 ö, ü ¥ + 2 c 2 i 5 fc — + c 2 zJ 2 fl 
dxdy dx 
„ ** 3fl 3=^ 
dQSt ‘dx r 3ff 
und hierin ist nach (31): 
3-F c et- ^ 
k «o sin cs ß 
a fl s 
CP düdü 
SSiOxt),, — c „ . „ . 
^3# dy \dx J 
fd fl\ 2 
«y 
(«") 
a 2 ,F 
aß 2 
■ ^»2 S /c £q 
cosin cs 
ß -j- - e' SÄf ° • sin cs ß • fi 5 Je — ^ • 
8 V 3 0/ 
Da i 0 durch die Gleichung: 
»o =J°x (t) 
t—n 
definiert war, so ist: 
(4P) 
||§ = M*-ß). 
Bei unserer ersten Voraussetzung über den Anfangszu- 
stand war üj- = 0 für negative Argumente ; es ist deshalb zu 
beachten, daß der Ausdruck (41 e ) nur so lange von Null ver- 
schieden ist, als t größer als ß bleibt. 
Ferner ist: 
= - sin csQ- e iSk «6 • i S Je o x (1) = i 5 Je d x (t). 
d Qdt S d ß 
Unter Einführung dieser Werte und Bezeich- 
nungsweisen lautet die für cpä zu erfüllende partielle 
Differentialgleichung: 
(410 Dt <pn -f D xyz epo = c 2 . 
Ersetzt man hierin F durch unsere Funktion (31), so ist 
durch die Funktion (24), d. h. durch: 
1907. Sitzungsb. d. math.-phys. Kl. 
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