358 Sitzung der math.-phys. Klasse vom 7. Dezember 1907. 
die Gleichung: 
cph = e iSkx F (t, Ü) 
(41 s ) Dt<f>h = c' 2 c ( P, 
c<P 
3- Q 
befriedigt. Es mühte also zwischen den Funktionen F 
und ü die Relation: 
( 41 h ) 
-c& 3 
3 2 Q 
identisch erfüllt sein, wenn cph eine Lösung der ver- 
langten Gleichung (41 f ) sein soll. Das ist aber im allge- 
meinen nicht der Fall, wie das Beispiel der Bewegung mit 
konstanter Geschwindigkeit in Richtung der X - Achse zeigt. 
Hier ist: 
£ = v t, rj = 0, £ — 0, R 3 = (x -}- £) 2 + xß -f z 2 , 
also nach (41 e ): 
£ 0 = v ( c Q -af = {x-\-v Üf + if + z 2 , 
und somit (für Q < t) : 
(4io U = 4^4 + V 
c 1 — ir y c 1 — ir ( c l — v l y 
wo r l = x 1 -)- y l -f- z 1 . Es wird also die rechte Seite von (41 h ) 
gleich (indem der Wert von xp‘ {t — Q) aus (33) und (34) ent- 
nommen wird): 
s . n (. 7 sin cs Q , . 
c (0j -f- <P 2 ) = — ce ,kc - ( ikv f- c cosm csü\ 
und-: 
für i< Q 
— — c l e~ ik ' ,Q cosin cs Q für t>Q , 
denn li* ( t — Q) ist, wie schon oben hervorgehoben, bei unserer 
ersten Voraussetzung über den Anfangszustand gleich Null, 
wenn t — Q negativ wird. Die linke Seite von (41 h ) dagegen 
wird : 
