F. Lindemann: Zur Elektronentheorie II. 
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und hier ist einzusetzen: 
sin cs ü • hv, 
d 2 F 
3 Ü' 1 
cosin c s 
ich 
s in csü-v für t<Q 
s 
= c 1 e ikvQ cosin csü für t> ü. 
Damit z. B. der Faktor von cosin csü beiderseits überein- 
stimmt, müßten wir also haben: 
und diese Bedingung ist offenbar nicht erfüllt. 
Allerdings kommt es für das schließliche Resultat nicht 
auf die Gleichung (41 f ) für (p‘ an, sondern auf die ursprüng- 
liche Gleichung (17) für cp, die rückwärts aus (4P) zu bilden 
ist; es wäre möglich, daß sich die störenden Glieder bei dieser 
Umformung herausheben. Um die letztere vorzunehmen, multi- 
plizieren wir in (48 g ) beiderseits mit dem Integrale P, das durch 
(28) definiert war, und integrieren nach h . I , m über den ganzen 
Raum, indem wir Polarkoordinaten s, 0, !P einführen, so daß 
das Raumelement gleich: 
s l sin 0 ds d& cl l F 
wird, wobei: 
( 41 k ) 
S h ( x + | 0 ) — R n s cosin 0 
zu setzen ist (vgl. oben S. 205). Links erhalten wir dann 
Dicpn statt D t (p‘n , wo wieder cpQ durch Gleichung (18), Seite 198 
definiert sei; dabei soll Ftfpn denjenigen Ausdruck be- 
zeichnen, welcher aus Dcpu entsteht, wenn man in den 
Differentiationen nach x, y, s die Größe ü als unab- 
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