F. Lindemann: Zar Elektronentheorie II. 
361 
J 2 = J j j e ' Skx ^2 ^ dhdldm 
co 
Sec fsino.s- ascosin as . „ n T o f. Ä0 
.' 45 ^ = I _ cosm cs Uns e lJ ‘° 
v ' 4:rc 2 a 3 J s J 
scosinOgi n 0 f ?0 
3gc rs 
2 Ji 2 a 3 jR n J 
sinas — ascosinas 
cosin csQ ■ sin R 0 s- ds. 
Auch dieses schon oben a. a. 0. behandelte Integral muß 
für den Fall, daß die Gleichung (41) besteht, von neuem aus- 
2 e wertet werden. Endlich haben wir: 
J, 
=JJ> 
Skx <P 3 P dk dl dm 
(46) 
3 e 
4 n 2 a 3 
JO 
J*sin a 
s— ascosinas . 
sincsÜds Je<^ cosin0 sin 6d0 
3 e Pi 
\n 2 a 3 R n J 
sinas — ascosmas . n ■ t> 
sin csü sin R 0 sds. 
Offenbar ist: 
( 46 a ) 
2 ji 2 a 3 R, 
S 0 , 
wenn S 0 wieder das in § 4 meiner ersten Abhandlung ein- 
gehend behandelte Integral bezeichnet, falls man dort a , ß, y 
(wobei a> ß>y) bzw. durch c ü, R 0 , a ersetzt. Nach Glei- 
chung (40) a. a. O. 1 ) hat S 0 hier den Wert ^ ßy\ al s0 ist: 
3e , 
(«> J ‘ = w- 
x ) Es ist nämlich dort die rechte Seite: 
= -^(ßl + Sl-6l-2 a (8, + < 5 2 - 8ß) 
wenn <5 t — a ff- ß — y, ö 2 = a - ß ff- y, 8 4 =« + /? + y gesetzt wird, also 
71 
gleich : — ß y. 
