F. Lindemann: Zur Elektronentheorie II. 
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(64) nicht identisch auf das erste Glied (?/ 0 ) reduzieren kann. 
Die zuletzt angeführten Gleichungen vereinfachen sich wesent- 
lich, wenn Q> t ist, denn dann ist, gemäß der oben im An- 
schlüsse an Gleichung (41 e ) gemachten Bemerkung, ß) = 0. 
Wir wollen jetzt in den vorstehenden Rechnungen die 
Funktion ü durch eine beliebige Funktion co von x, y, z, t 
ersetzen, also durch eine Funktion, die nicht durch die Glei- 
chung (41) definiert wird. Die Gleichungen (41^, (41 g ), (41 h ) 
bleiben dann unverändert gültig, wenn man in ihnen ü durch cd 
ersetzt. 
Die über die F unktionen <P 1 , 0 2 , zu erstreckenden 
Integrale haben jetzt andere Werte als früher. Nach obiger 
Gleichung (39), Seite 206 und nach Gleichung (43) ist: 
3 e a 2 -f- Bl — c 2 a> 2 3 R 0 
16 ^ da)' ’ 
wo RI = {x -f £ 0 ) 2 + (y + Vof + (•? + Co) 2 nach (36) von cd 
abhängt. Dagegen wird: 
Jj = 0 , 
wenn sich aus den genannten drei Strecken kein Dreieck 
bilden läßt. 
Für das Integral J 2 haben wir die obigen Gleichungen 
(40), (40 a ), (40 b ) anzuwenden. Das Integral J 3 ist durch (46 a ) 
bestimmt, wo für S 0 der Wert aus den früheren Gleichungen 
(3), (4), (5), Seite 183 einzusetzen ist. Es ist ferner J ix ge- 
mäß (57 c ) leicht zu berechnen, indem man den Wert von S 
aus den Gleichungen (3), (4) und (5) einsetzt. 
Nach (59) wird also: 
3 ec 
2 n 2 a 3 
— cJ^Stix 
dü 
dx' 
9 Man findet diesen Wert auch nach der in (49) gegebenen Zer- 
legung mittels der Integrale L it L 2 , Z 9 , L it wenn man dieselben nach 
den Formeln meiner früheren Abhandlung ohne Rücksicht auf die Re- 
lation c Q — a -f- -R 0 auswertet. Die Annahme ü 0 ~\~ a = c Ü (= c co) gibt 
dann das Doppelte des oben in (54) benutzten Wertes. 
