F. Lindemann: Zur Elektron entheorie II. 
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werden, wie es oben geschah, sondern cp w ist tatsäch- 
lich für diesen Fall (d. h. für co > E 0 -J- a) von der will- 
kürlichen Funktion ganz unabhängig und enthält 
nur die durch (41) definierte Funktion Q , so daß hier 
die Funktion cpn — cpo, der obigen Gleichung (64), und 
nicht der Gleichung (66) genügt. 
Diese Überlegung ist insbesondere auf die spezielle Funk- 
tion <f>t+t 0 anwendbar, welche den Entwicklungen meiner beiden 
größeren Abhandlungen zu Grunde lag: 
o ö o 
Auch das Integral (29), d. h.: 
^4~k) 
o 
genügt für t -j- t 0 > Q nicht der Gleichung (66), son- 
dern der Gleic hung (64). 
Es könnte jetzt scheinen, als ob damit ein Teil meiner 
früheren Untersuchungen hinfällig- würde. Dem ist aber nicht 
so, sondern durch die Integration über das Innere des Elektrons 
(nach den Variabein x, y, z) wird diese scheinbare Störung 
wieder aufgehoben. 
Die Gleichung (42) stellt eine Kugel dar, deren Mittel- 
punkt an der Stelle — £ 0 , — rj 0 , — £ n liegt, und deren Radius 
gleich cQ — a ist; wir nehmen t 0 — 0 an (wie bei meiner 
„ersten Voraussetzung über den Anfangszustand“). Für unsere 
jetzige Annahme ist £ 0 = £ für t — t, denn die untere Grenze 
der betreffenden Integrale kann gleich Null genommen werden, 
wenn £ > Q ist (vgl. die obige im Anschlüsse an (41 e ) ge- 
machte Bemerkung). Betrachten wir zunächst die Kugel mit 
dem Radius ct — a , so hat diese demnach denselben Mittel- 
punkt wie die Kugel mit dem Radius cQ — a, aber sie hat 
größeren Radius; ferner kommen für Unterlichtgeschwin- 
digkeit nach meinen allgemeinen Entwicklungen nur solche 
Werte von t in Betracht, für die t < t' ist, wenn t‘ durch die 
Gleichung : 
( 66 a ) 
ct ‘ — a — ( T)t—t - -j- a 
