372 Sitzung der math.-phys. Klasse vom 7. Dezember 1907. 
bestimmt wird, und für die dann: 
(66 b ) ct — a<T + a 
ist. Für t = t' berührt die Kugel mit dem Radius c V — a 
gerade das Elektron so, daß sie dasselbe ganz umschließt ; für 
schneidet also die Kugel mit dem Radius ct — a das 
Elektron und teilt es in zwei Teile: 1 ) in dem einen liegen 
Punkte x, y, s, für welche die durch (41) bestimmte Funktion 
Q kleiner als t wird (in dem anderen würde sich Q > t er- 
geben, so daß hier keine Schwierigkeit für uns eintritt; hier 
ist aber der Mittelpunkt der Kugel mit Q veränderlich). 
Bei Berechnung der Kraftkomponenten, d. h. der Integrale: 
(67) P x = j | '§^jcd x dyd 2 (und der analogen P y , P £ ), 
ist ursprünglich zuerst nach r zwischen 0 und Q zu inte- 
grieren, und dann nach x, y, s über das Innere des Elektrons, 
wobei Q eine Funktion von x , y, z (und t ) ist. Wird nun die 
Integrationsordnung vertauscht und die Integration nach x 
zuletzt ausgeführt, so wird die obere Grenze Q durch den 
größten Wert zu ersetzen sein, den sie im Innern des be- 
treffenden Kugelteiles (des Elektrons, wo 12 < t) annimmt; 
dieser Wert aber ist der Definition nach gerade der Wert 
12 = t. Wir haben also in dem einen Teile der das Elektron 
darstellenden Kugel (wo Q > t ist): 
(®8) p * - J / S dx dy 4f ! d 1 = i d 1 J J. JKD * dy de ’ 
0 0 
und in dem anderen Teile (wo Q <. t): 
’) Dies gilt für Q <C_t < 4 ' ; für t = t‘ berührt die Kugel mit dem 
Radius ct' — a das Elektron gerade und für t > t' schneidet sie dasselbe 
nicht mehr, so dass dann in der ganzen Kugel des Elektrons Ü < t ist. 
Ist die Geschwindigkeit nicht konstant, so können sich diese Verhältnisse 
im Laufe der Bewegung natürlich mehrmals ändern. 
