F. Lindemann: Zur Elektronentheorie II. 
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Einfluß ausüben; fallen beide Zeiten zusammen, so gilt die 
partielle Differentialgleichung (66); fallen sie nicht zusammen, 
so kann die Potentialfunktion durch diese Gleichung nicht 
mehr definiert werden. 
Der Unterschied der von mir angewandten Methode gegen 
die sonst übliche Methode besteht also darin, daß von Abraham, 
Sommerfeld und anderen die Funktion cpa für alle Werte 
von t zu Grunde gelegt wird, während dies nur für t > Q ge- 
stattet ist. Hieraus folgt aber nicht, daß die mit der 
Funktion cpn — cp«> in üblicher Weise gewonnenen Re- 
sultate wenigstens für den stationären Zustand mit 
den unseren übereinstimmen müßten, wie wir weiterhin 
zeigen werden. Von den genannten Forschern wird nämlich 
richtig cpQ = cpx> gesetzt, dann ist also: 
p ‘ s =sn dxdyds f x i ,r ‘=ns dxd ’ jd ‘~MP 
(70) 
= j J* jdxdy dz^ 
\ f ^ dr - 
dx\B 
Nun wird aber weiter die rechte Seite durch: 
SHHhii) dxdydz 
ersetzt, während sie (da die obere Grenze oo eigentlich durch Q 
zu ersetzen ist) für t < ü gleich der rechten Seite von (69) 
zu setzen ist, und nur für t>t‘ gleich : 
dxdydz ' 
0 
wenn t‘ die kleinste B brauchbare“ Wurzel der obigen Glei- 
chung (66 a ) bezeichnet. 
Bei Sommerfeld wird der Ausdruck (70) durch die An- 
nahme t 0 — oo gewonnen, was deshalb nicht gestattet ist, weil 
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