F. Lindemarm : Zur Elektronentheorie II. 
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c x 4- T = 2 a und er — T = 2a 
definiert sein sollen (also dieselbe Bedeutung haben, wie in 
meinen früheren Abhandlungen), so ist nach Herrn Sommer- 
feld (Göttinger Nachrichten, 1904, S. 392): 
2 a 
(72) Ö = 
er — T 
Behandelt man dagegen das Integral W nach meiner 
direkten Methode, so ist zu beachten, daß die Ungleichung 
r 0 < r < x‘ meiner „dritten Lage“ entspricht (vgl. S. 262 und 274 
meiner ersten Abhandlung), welche durch Figur 4 (vgl. oben 
S. 188) charakterisiert war. In dem (kleineren) horizontal 
chraffierten Teile des Elektrons ist R'C.cr a, und somit 
$=0; nur der andere, vertikal schraffierte Teil liefert daher 
einen Beitrag zum Integral, und hier ist (bei Unterlichtge- 
schwindigkeit): 
er — a < R < T -\- a c r a , 
also S durch obige Gleichung (3), Seite 183 gegeben, folglich : 
W = 
dxdyds 
R 
oder bei Benutzung von Polarkoordinaten (vgl. S. 274 meiner 
ersten Abhandlung): 
T + a 
W = R[a 2 — (er — AI) 2 ] d R j sin Qd O J d 1', 
wo : 
somit: 
W 
2RT cosin Q\ — R 2 T 2 — a 2 , 
T+a 
= J [a 8 — (er — i?) 2 ] O 2 — (T — R) 2 ] d R, 
oder, wenn o — er — R -\- a gesetzt wird : 
