464 Sitzung der math.-phys. Klasse vom 7. Dezember 1907. 
in der auch jetzt gültigen Formel (67) mit wachsendem v der 
Grenze Null zustreben. In der Tat ist jetzt für s — 2, 3, . . . n 
analog zu der Analyse auf pag. 461 : 
— ; Ql 4“ C n p*: -1 -f C., C. Ql~ 2 -}-••• + c n c, • • • C P n_1 
v i^ s i (j'-s 1 0 1 1 1 01 v — n^s 
< ~r (! + I c o I + ! 4 Hc 0 c, • • • c„_„ |) 
Q\ 
1 +1 gp 1 + I 1 H 1- I C 0 C r --C ;.- il 
Cx\ 
4- 
• C/.+1 
d +2 
+ 
in infin. 
Wegen der absoluten Konvergenz der Reihe (64) können wir 
hieraus wieder wie früher schließen: 
lim — (o v 4~ c [ ,g v 1 4~ c, 
n r V^s 1 O^s 1 i 
v = j 
,,C , Q v 
0 1 = s 
2 + --- + c o c r” c ,-^r 1 ) = 0 - 
Wenn man also in Formel (67) zur Grenze v — co übergeht, 
so kommt wieder: 
lim — r Q v = y 1 K , 
V=CO ?| 
und folglich auch: 
lim Qy = K. 
Läßt man daher endlich auch in den Formeln (58) v wieder 
unbegrenzt wachsen, so ergibt sich: 
1 4~ {?i 4~ — b el 
cy> 
w y 
CM 
— K 
~ c o lim 7^) = — ° o 
v=ao 
1 —K 
(» = 1,2,. ..»-!), 
C °}=1 cy C n -k' 
Diese Resultate sind die gleichen wie die des vorigen 
Paragraphen. Jedoch ist jetzt die Bedingung -ÄT 1 nicht 
