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P. Debye 
Die Gleichungen sind linear und so geschrieben, daß die 
jl Z P W 2. 
Variabelen — ~ , alle dimensions- 
a * a fiaco f fxaco 
los sind. An (11) und (11') haben wir die folgenden Erörte- 
rungen anzuknüpfen. 
§ 2. Das elektrische Moment eines Wasserstoff-Moleküls. 
Zur beabsichtigten Berechnung der Dispersion brauchen 
wir vor allem das elektrische Moment, welches unser System 
unter Einwirkung der elektrischen Kraft der erregenden Welle 
annimmt. Nennen wir die drei Komponenten dieses Momentes 
9)?^, dann ist, wie leicht ersichtlich: 
( 12 ) 
= — e (»’j cos cos 9?^) 
‘SJly = — e (rj sin sin cp^) 
aw* = — « (^, + ^ 2 )- 
Substituiert man nun für die Variabelen r, ihre 
Darstellungen (6) und entwickelt nach Potenzen der kleinen 
Größen Z^, dann wird ; 
( 12 ') 
9 )?a; = — ea 
— cos(cü^-l-a) — (CPj — + 
(X 
2 )?^ = — ea 
^ ^^^sin(<ü^-t-a) + (^1 — a) 
a 
Die Größen i?, Z.^ brauchen also nicht einzeln be- 
stimmt zu werden; es genügen vielmehr die Differentialglei- 
chungen für die 6 Differenzen resp. Summen: 
( 1 ) 
Z,^Z, l\-P, 
uaa) 
•P. - P, 
f 
Z. + Z2 
fl a CO 
zu behandeln. Dieselben lauten nach (11) resp. (11): 
