Die Konstitution des Wasserstoff-Moleküls. 
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( 21 ") m, = —2 
fl tü^ 
4(31/3 — 1) 
wobei nach § 1 : 
p = P-\-iQ und q=P — iQ 
gesetzt ist, während nach (9) die Größen P, Q, R die Ampli- 
tuden der rechtwinkligen elektrischen Kraftkomponenten der 
einfallenden Welle bedeuten. 
§ 3. Der Brechungsexponent des H^-Gases. 
Bekanntlich besteht (auf Grund der Maxwellschen Glei- 
chungen) ein einfacher Zusammenhang zwischen dem Brechungs- 
exponenten n und dem Verhältnis des elektrischen Momentes 
eines cm^ der betreffenden Substanz zur anregenden elektri- 
schen Kraft. Ist letztere gleich und hat man gefunden, 
daß das Moment eines cm® in Richtung von P gerichtet ist 
und sich in der Form j'Pe‘®^ ausdrücken läßt, dann ist®): 
— 1 = 4 TZ y . 
( 22 ) 
Wie die oben unter (21), (21') und (21") angegebenen 
Werte für die Komponenten von ÜK zeigen, ist für das Einzel- 
molekül keineswegs Moment und erregende Feldstärke gleich 
gerichtet. Nun kommen aber auf 1 cm® sehr viel Moleküle, 
die erstens alle möglichen Anfangsphasen a entsprechen, wäh- 
rend zweitens auch ihre Orientierung gegenüber der erregenden 
Feldstärke ganz regellos ist. 
Nehmen wir nun für ein beliebig orientiertes Molekül 
mit beliebiger Anfangsphase die Komponente seines Momentes 
in Richtung der erregenden Kraft und mittein dieselbe über 
1) Wir sehen von der Lorentzschen Zusatzkraft ab, da n nur sehr 
wenig (etwa 1.10“'*} von 1 verschieden ist. Wollte man das nicht tun, 
fl2 j 
dann hätte man in (22) anstelle von n* — 1 den Ausdruck 3 — zu 
«' 4-2 
substituieren. 
