Die Konstitution des Wasserstoft’-Moleküls. 
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Die in der Klammer angegebenen Zahlen lassen sich alle 
mittels Wurzelzeichen und ganzen Zahlen darstellen; es schien 
uns aber übersichtlicher und für den direkten Gebrauch be- 
quemer, die Wurzelformen auszu werten, wie es oben geschehen 
ist. Die ersten drei Glieder entsprechen wenigstens durch den 
Bau ihres Nenners den bekannten Teilbrüchen der üblichen 
Dispersionsformeln. Sie geben drei Eigenschwingungen des 
Ä 2 "^ol^küls an; bei 
s = 0,412375 co; s = 0,556397 co; .s = 2,412375 cu. 
Die ersten zwei liegen verhältnismäßig nahe zusammen; 
die dritte liegt viel weiter entfernt. Die Zähler der betrachteten 
Glieder lassen sich allerdings nur dann in die übliche Theorie 
hineinzwingen, wenn man, wie leicht ersichtlich, gebrochene 
Zahlen für die , Anzahl der Dispersionselektronen“ zuläßt. 
Die zwei letzten Glieder des Ausdrucks (30) schließlich 
haben einen ganz anderen Bau, als man nach der üblichen 
Theorie erwarten kann. Daß dieselben im leicht erreichbaren 
optischen Gebiet einen recht merklichen Einfluß ausüben, wird 
sich unten ergeben. Bemerkenswert ist in dieser Hinsicht, 
daß John Koch,^) dessen Beobachtungen an weit in das 
Ultraviolet hineinreichen, schon aus rein praktischen Gründen 
auf ein einigermaßen ähnlich gebautes (nirgends unendlich 
werdendes) Zusatzglied zur üblichen Dispersionsformel geführt 
wurde. 
An dieser Stelle wollen wir es unterlassen, die Formel (30) 
in ihrem vollen Umfange mit den Beobachtungen über die 
Dispersion des Wasserstoffs zu vergleichen. Bekanntlich ge- 
nügt nämlich in einem ausgedehnten Gebiet des Spektrums 
eine beim ersten Gliede abgebrochene Potenzentwicklung in 
— schon verhältnismäßig hohen Ansprüchen. 
Wir wollen deshalb noch die beiden Zahlenfaktoren dieser 
Entwicklung angeben, wie dieselben auf Grund von (30) er- 
*) Arkiv för Matematik, Astronomi och Fysik, Bd. 8, Nr. 20, 1912. 
