80 
M. Lagally 
damit Bewegung hervor, kann also als Ursache der ganzen 
Strömung betrachtet -werden. Diese Darstellung ist als Gegen- 
stück zu der quellenmäßigen Darstellung einer Flüssigkeits- 
bewegung aufzufassen. Von der Bewegung ist die Wirbel- 
schicht selbst nicht ausgeschlossen; während die Normalkom- 
ponente der Geschwindigkeit an der Wirbelschicht keine Unter- 
brechung der Stetigkeit erleidet, ist das für die Tangential- 
komponente der Fall. Die Tangentialkomponente der Ge- 
schwindigkeit der Wirbelschicht selbst ist dem arithmetischen 
Mittel der Tangentialkomponenten auf beiden Seiten gleich.^) 
Soll die Wirbelschicht stationär sein und als Grenze eines 
Flüssigkeitsstrahles dienen können, so muß ihre Geschwindig- 
keit an allen Stellen die gleiche und folglich auch ihre Wirbel- 
dichte konstant sein. 
Der Grund, warum weder Helmholtz noch Kirchhoff die 
Wirbelschichten, die sie doch sachlich zur Erklärung der Strahl- 
bildung verwenden, auch analytisch zu ihrer Darstellung heran- 
ziehen, liegt wohl in der Umständlichkeit der analytischen Aus- 
drücke. Im folgenden ist der Versuch nur für die allerein- 
fachsten Formen einer Wirbelschicht, nämlich für geradlinige 
und kreisförmige^) ebene Wirbelschichten durchgeführt. 
Trotz der geometrischen Einfachheit dieser Strömungen 
sind die Ergebnisse nicht uninteressant. Zunächst gelingt es 
für einige diskontinuierliche Strömungen , die man bisher in 
jedem Teilgebiet durch eine andere Funktion darstellen mußte, 
deren Geltungsbereich man willkürlich begrenzte, analytische 
Ausdrücke zu finden, die in sämtlichen Teilgebieten gelten. 
Erwähnt sei die Bildung eines unendlich langen Strahles in 
einer unbegrenzten ruhenden Flüssigkeit, der geradlinig be- 
grenzt ist, und eines ruhenden Streifens in bewegter Flüssig- 
1) Lamb, Hydrodynamik, S. 71 u. f., S. 252 u. f. Ein Beispiel, die 
Bewegung einer Kugel in einer Flüssigkeit, ist S. 254 wirbelmäßig dar- 
gestellt. 
-) Helmholtz, Über Integrale usw., S. 44. 
Geschlossene Strahlformen hat W. Wien dargestellt. Lehrbuch 
der Hydrodynamik, S. 115 u. f. 
